等離子體脈衝能

2022-12-07T03:12:15+00:00

激光脉冲在等离子体中的压缩分裂

2008年6月4日倍临界密度的等离子体中的自压缩和分裂现象* 提高等离子体密度和入射激光强度以及减小脉冲宽度可以在更短的传输距离获得有效的激光脉冲压缩，压缩后的脉冲半高宽度可达到初始脉冲半高宽度的! )+#，甚至更小* 这种压缩是激光脉冲在等离子体中 2023年1月6日近期，中科院等离子体物理研究所核聚变大科学团队发挥体系化建制化优势，取得了系列原创性的前沿物理基础研究成果。 1月7日，国际学术期刊《科学进展中国科学院等离子体物理研究所2021年10月30日超短脉冲激光辐照气体后，脉冲前沿产生等离子体，后方驱动等离子体尾波，捕获电子将之加速到 \text{GeV} 能标。激光更强时，将在尾波处产生排开电子的离激光等离子体相互作用：理论和应用知乎

等离子体（plasmonics）知乎

概述等离子体（又称电浆），是物质状态之一，是物质的高能状态。其物理性质与固态、液态和气态不同。等离子体和气体一样，形状和体积不固定，会依着容器而改变。等离子体有接近完美的导电率，也会在磁场的作 2022年3月23日等离子体激励是等离子体在电磁场力作用下运动或气体放电产生的压力、温度、物性变化 , 对气流施加的一种可控扰动局域、非定常等离子体激励作用下 , 等离子体激励气动力学探索与展望2005年1月23日为了研究超短脉冲强激光与线性密度梯度等离子体的相互作用，我们选了 B 67 =1%:#，76A’ 的矩形脉冲，波长为$6C$:，与线性密度梯度的D2 等离子体相互作有质动力和静电分离场对激光等离子体流体力学状态的影响

水下等离子体声源的电声转换模型研究与计算 istic

2021年11月3日本文结合水下等离子体声源电声转换装置,较全面地分析了充电回路和放电回路的电特性。在此基础上, 给出了系统输入能量、电容器储存能量、负载消耗能量和声等离子体光谱是指从等离子体内部发出的从红外到真空紫外波段的电磁辐射谱。中文名等离子体光谱相关理论光光谱学的原理包括线状谱和连续谱观测方式垂直观测双向观测目录 1 来源 2 包括 3 变化 4 形状 5 效应 6 等离子体光谱百度百科2002年3月12日脉冲与等离子体相互作用中产生的轴向磁场的实验和理论研究尚属空白。本项目包括两大方面的内容：高次谐波[15，16]和不稳定性的理论计算和超短激光脉冲与超短超强激光与等离子体相互作用 ULTRASHORT AND

对激光等离子体中射线的产生与辐射加热研究

2005年3月19日体$激光B 靶耦合过程中在靶的表面形成向外膨胀的高温等离子体，高温等离子体通过电子热传导和辐射热传导可以将能量传至高密度的区域$激光等离子体中被热电子加热的一薄层烧蚀区是一个极强的@ 射线发射源[2]，利用它的辐射加热靶可以获得2016年12月3日件下等离子体光谱均出现增强, 对原子光谱Cu I 5218 nm的最大增强因子分别为2和12, 磁空混合作用等离子体离子光谱增强效果大于纯空间约束情形在磁空混合约束作用下, 光谱增强在小延时来源于磁场约束产生, 而大延时为空间约束产生磁空混合约束激光诱导 Cu 等离子体光谱特性2020年1月20日金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围内红外辐射光谱如图2所示由图2可知, 空气等离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的连续谱和线状谱强 Near infrared characteristics of air plasma induced by

纳秒激光烧蚀冲量耦合数值模拟物理学报

2013年9月16日带电离子数显著增加, 进而形成等离子体层, 等离子体对激光形成逆韧致吸收随着吸收的加剧, 等离子体密度的逐渐增大, 当等离子体电子密度达到临界密度时, 激光被等离子体反射或散射, 不能通过等离子体区域与靶材作用, 即等离子体的屏蔽效应[9;14]2008年6月4日对脉冲压缩能维持极高的强度水平，并且激光与等离子体相互作用提供给脉冲压缩所需要的非线性* 而激光在等离子体中的脉冲演化，就是由于激光强度引起的非线性效应和等离子体群速色散（KL;）效应相互竞争的结果* 等离子体的折射率与激光脉冲在等离子体中的压缩分裂2022年2月12日将空气击穿形成的等离子热射流从出口喷出．等离子热射流实验系统如图1所示．等离子点火器电源由主电路和控制电路组成其中主电路由交流220V输入的整流电路、电容储能电路、脉冲发生电路以及高压击穿电路组成控射流等离子发生器实验与模拟

碳纳米管阴极的短脉冲爆炸场发射与等离子体膨胀

2008年3月19日图2 一次双脉冲发射实验中两极电压和发射电流的典型波形根据爆炸电子发射理论，两个脉冲发射的发射电流的差距主要是因为在发射过程中产生了阴极等离子体[0—,]$已有研究表明碳纳米管在高压脉冲电场下的电子发射是场致爆炸发射，在发射过程中产2005年3月20日力对电子密度分布的影响’!"# , 的长脉冲激光与线性等离子体层相互作用时，光场的有质动力引发了等离子体的密度轮廓修正[!，)]’由于光场与等离子体的作用时间相对较长，离子和电子都能对光场作出响应，等离子体依然保持准中性特征，其密度轮廓飞秒强激光作用下线性等离子体层中光场和电子密度的自洽分布2013年11月6日的位置保持、姿态控制和编队飞行等任务，具有广阔的应用前景[1]。PPT羽流中包含推进剂分解电离产生的电子、离子和中性粒子，羽流所引发的等离子体、电磁、热等环境会对航天器产生溅射腐蚀、沉积污染、电磁干扰和热负荷等效应，影响航天器的脉冲等离子体推力器羽流场数值分析 NUDT

2022 年全国大学生等离子体科技创新竞赛推荐进入决赛作品

2022年8月19日锂离子电池集流体金属电极表面等离子体智能处理装置低碳能源黄成硕 9 辽宁科技大学介质阻挡放电低温等离子体耦合用于脑胶质瘤治疗的纳秒脉冲等离子体源的研制生命健康朱凯 86 北京理工大学等离子体超氧除菌随行 2018年12月3日针穿过磁化的等离子体介质时，会发生法拉第旋转现象即偏振面将以磁场方向为轴偏转。这是图 4 中给出的是 Li，Séguin 等人用单能 (PDF) 激光等离子体强磁环境研究进展 ResearchGate2021年10月30日超短脉冲激光辐照气体后，脉冲前沿产生等离子体，后方驱动等离子体尾波，捕获电子将之加速到 \text{GeV} 能标。激光更强时，将在尾波处产生排开电子的离子泡，离子的空间电荷场将电子拉进空泡加速到 \text{GeV} 能标。高功率激光辐照薄箔靶后，施加的辐射压即有质动力推动电子运动，它们又被激光等离子体相互作用：理论和应用知乎

Diagnosis of capacitively coupled plasma driven by pulse

2020年4月22日与传统的连续波激发的等离子体相比, 脉冲等离子体对放电参数的调制具有更宽的工艺窗口[10] 通过改变脉冲宽度、占空比、甚至调制脉冲波形的形状, 可以提高刻蚀的选择性及沉积薄膜的质量, 同时还可以减少衬底上的电荷积累, 并在一定程度2015年7月19日入离子束与等离子体的相互作用研究对重离子束驱动的高能量密度物理中重离子束的传输问题及惯性约束聚变中的快点火和自持燃烧过程有着重要的意义[6 11] 离子束在等离子体中的阻止本领一般可以表示为: S = dE dx = Sbe +Sfe +Sfi +Sne; 其中, Sbe 低能质子束在氢等离子体中的能损研究2005年7月21日体空间动力学特性方程联系起来，对)*+$0’/$,#’ 1# （)*）薄膜的激光沉积特性进行了数值模拟计算0 ( 理论模型高强度脉冲激光照射靶材，靶材吸收激光的能量并在靶表面形成较高温度的高密度等离子体，等离子体迅速向真空膨胀，并在基片上沉积成薄膜0一!# 薄膜脉冲激光沉积过程的机理研究

基于半导体开关和脉冲变压器的高压脉冲电路的过电压抑制

2018年7月19日 4期王永刚，等：基于半导体开关和脉冲变压器的高压脉冲电路的过电压抑制 25 1 引言宇宙中，99% 的物质以等离子体状态存在[1,2]。其中，等离子体由电子、离子和中性粒子组成。据热力学平衡程度，可将等离子体分为 3 种类型。其中，在 1988年4月19日脉冲（pulse）通常是指电子技术中经常运用的一种像脉搏似的短暂起伏的电冲击（电压或电流）。主要特性有波形、幅度、宽度和重复频率。脉冲是相对于连续信号在整个信号周期内短时间发生的信号，大部分信号周期内没有信号。就像人的脉搏一样。现在一般指数字信号，它已经是一个周期内有脉冲（电子技术定义）百度百科2022年11月22日 A等离子体电子加速器的一般特征 1有质动力和库仑力最简单的LWFA由聚焦到受限气体或预电离低密度等离子体中的单个强激光脉冲组成。对于气体靶，脉冲的前沿电离气体，产生等离子体。然后，脉冲的强部分通过“有质运动”压力将等离子体电子从其等离子体加速器的结构和粒子束知乎

Recent progress of nonthermal plasma material surface

2021年5月8日和射流放电等而不同放电特性的等离子体表面处理所产生的效果也不同图1总结了NTP在材料表面处理及功能化过程中的相关内容, 主要包括激励产生等离子体的等离子体源、NTP材料表面处理及功能化工艺、NTP材料表面处理及功能化具体的应用领域其2016年3月31日离子体合成射流激励等多种激励特性研究，翼型、叶珊、压气机等离子体流动控制研究 [75]。控制研究，实验结果表明纳秒脉冲能高效地控制边 (PDF) Atmosphericpressure pulsed gas discharge 2006年9月28日产生相对论效应、等离子体波破裂效应，以及参量不稳定过程激发等，吸收系数随着激光强度又开始增加, 固定等离子体密度标长，取不同的激光入射角、电子初始温度，相对论效应对吸收系数的影响是一致的,相对论效应对激光在等离子体中的共振吸收的影响

纳秒脉冲气体放电中逃逸电子束流的研究

2014年4月23日等[1 4], 同时也导致很多不同于常规放电的特性: 不能充分形成流注、击穿电压较高、放电出现多通道等[2 4] 以上特点导致纳秒脉冲气体放电机理十分复杂, 传统理论如汤逊雪崩理论和流注理论等均不能很好解释快脉冲放电下的异常现象[5 9] 目前2022年4月29日与光谱采集时间和等离子体温度有关。当等离子体的寿命得到延长时，有效的光谱采集时间也就增加。根据式 (1)，LIBS的激光剥蚀量越大,粒子碰撞概率越大,等离子体寿命越长,等离子体温度越高，发射光子数量也就越多，由此LIBS的信号发射强度也就越激光诱导击穿光谱信号增强技术研究进展2009年1月16日速的离子呈现出准单能的能谱分布*整体的离子能量分布是在宽的能谱上叠加了一个准单能的峰* 然而，模拟结果表明，并不是所有的冲击波经过的离子都能被加速*从图（2）可以注意到在所经历的电场高峰中有一个低谷*这是因为加速离子经历强激光与稠密等离子体作用引起的冲击波加速离子的研究

激光脉冲诱导的等离子体密度调制及其产生的相位反射

2005年8月19日小值这时，除了真空与等离子体边界附近以外，等离子体中的激光场几乎完全消失了后来由于缺乏激光场有质动力的支持使得等离子体的密度调制回落，激光脉冲又可以传入低密度等离子体区域了 4$(5 物理学报 24 卷2017年9月20日利用探针辅助的脉冲激光诱导负离子剥离诊断技术对掺入5% O2 的容性耦合Ar等离子体电负特性进行了诊断研究首先详细解析了脉冲激光剥离后探针的电信号, 分析了探针偏压在低于或高于空间电位下的探甚高频激发的容性耦合 Ar O 等离子体电负特性研究 O2002年3月12日脉冲与等离子体相互作用中产生的轴向磁场的实验和理论研究尚属空白。本项目包括两大方面的内容：高次谐波[15，16]和不稳定性的理论计算和超短激光脉冲与等离子体相互作用实验研究。理论计算具体内容包括：对气体高次谐波的半经典理论超短超强激光与等离子体相互作用 ULTRASHORT AND

等离子体入门(二): 等离子体频率知乎

2023年9月16日等离子体振荡频率快的话，说明等离子体内部的库伦作用能在很短的时间把静电场中和掉这个时候如果你入射的电磁波频率低，那么你的电磁波还没有来得及oscillate 的时候，等离子体内部的静电力就已经把你消灭掉了。反之，如果你入射电磁波 2021年6月9日体的研究, 表明了驱动射频和离子离子等离子体的本征频率之间还存在着耦合共振行为, 使得等离子体中的离子分布呈现明显的空间条纹分布特征氧气放电被长期应用于光刻胶的灰化[16]、聚合物膜的表面改性[17,18]以及硅的表面氧化[19,20]Axial diagnosis of radiofrequency capacitively coupled 2021年8月12日负离子发生器产生的负离子多了后，自然会变成少量的臭氧；臭氧发生器工作时，也会形成一定的负离子。 1、臭氧：臭氧是氧气的同素异形体，在常温下，它是一种有特殊的草、鱼臭味的淡蓝色气体。负离子发生器、臭氧发生器与等离子发生器有什么区别

干涉法诊断由纳秒激光诱导产生的大气等离子体的电子密度

2009年6月10日图的时间分辨率由探测光的脉宽决定，约为" #$!等离子体尺寸的确定可以通过对高精度尺子的阴影图的处理获得!该实验装置一个作用脉冲只能获得一幅干涉图! 图% 是激光击穿空气形成等离子体的典型序列图，其中作用激光脉冲能量为’ ()，延迟时间分别2021年10月21日 21 托卡马克等离子体等离子指的是被电离的气体。当气体被完全电离时，它也就完全由被电离出来的带负电电子和所剩下的带正电的离子两部分组成。它们各自的一些特性和普通气体相似，例如它们可以用密度和温度来描述。（即电子密度、电子温度【Tokamaks】第二章等离子体物理（1~4）知乎2019年12月13日 1、等离子体增强化学气相沉积的主要过程等离子体增强化学气相沉积（PECVD）技术是借助于辉光放电等离子体使含有薄膜组成的气态物质发生化学反应，从而实现薄膜材料生长的一种新的制备技术。由于PECVD技术是通过应气体放电来制备薄膜的，有效地利用了非平衡等离子体的反应特征，从根本上等离子体增强化学气相沉积(PECVD)技术基础知乎

【科普】等离子体武器知乎

2020年6月25日等离子体的基本概念 [1] 等离子体是和固体、液体、气体同一层次的物质存在形式．是由大量带电粒子组成的有宏观空间尺度和时间尺度的体系。在地球环境中，自然界等离子体只存在于远离地球表面的电离层及其以上空间或寿命很短的闪电中，但是在整个宇宙中，我们目前已经知道的绝大部分物质 2021年1月11日 2 等离子体表面处理的厚度在纳米级，不破坏材料特性与射线、激光、电子束、电晕处理等其他干式工艺再进行比较，等离子体表面处理的独特之处在于其作用的深度仅涉及基材表面非常薄的一层，一般约在离表面几十到数千埃范围内，因而可以使界面物性显等离子体表面处理法的这些特点，你知道几个？知乎2020年10月7日 12 介质阻挡放电等离子体简介介质阻挡放电（DBD）是一种被绝缘介质阻挡层隔开的两个电极之间的高压放电，该绝缘介质阻挡层多覆盖在电极上，也存在悬挂于放电空间中的特殊形式，当在两电极处施加交流电压时，该结构起作用，使空间中产生电流 [1 介质阻挡放电等离子体简介知乎

EMP（电磁脉冲）知乎

防护方法电磁脉冲防护方法与雷电防护方法基本相同。用95毫米厚钢板或4毫米厚铜板做成的屏蔽罩，可以提供很高的总体屏蔽效能 [6] 。电磁脉冲（electromagnetic pulse，EMP)），一种物理现象，是一种突发的、宽带电磁辐射的高强度脉冲，主要用于破坏 2005年3月19日体$激光B 靶耦合过程中在靶的表面形成向外膨胀的高温等离子体，高温等离子体通过电子热传导和辐射热传导可以将能量传至高密度的区域$激光等离子体中被热电子加热的一薄层烧蚀区是一个极强的@ 射线发射源[2]，利用它的辐射加热靶可以获得对激光等离子体中射线的产生与辐射加热研究2016年12月3日件下等离子体光谱均出现增强, 对原子光谱Cu I 5218 nm的最大增强因子分别为2和12, 磁空混合作用等离子体离子光谱增强效果大于纯空间约束情形在磁空混合约束作用下, 光谱增强在小延时来源于磁场约束产生, 而大延时为空间约束产生磁空混合约束激光诱导 Cu 等离子体光谱特性

Near infrared characteristics of air plasma induced by

2020年1月20日金属腔室内气体压强为80 kPa, 不同脉冲能量激光诱导空气等离子体的1100—2400 nm范围内红外辐射光谱如图2所示由图2可知, 空气等离子体的红外光谱由连续谱和线状谱两部分组成, 随着激光能量的增加, 空气等离子体的红外辐射的连续谱和线状谱强 2013年9月16日带电离子数显著增加, 进而形成等离子体层, 等离子体对激光形成逆韧致吸收随着吸收的加剧, 等离子体密度的逐渐增大, 当等离子体电子密度达到临界密度时, 激光被等离子体反射或散射, 不能通过等离子体区域与靶材作用, 即等离子体的屏蔽效应[9;14]纳秒激光烧蚀冲量耦合数值模拟物理学报2008年6月4日对脉冲压缩能维持极高的强度水平，并且激光与等离子体相互作用提供给脉冲压缩所需要的非线性* 而激光在等离子体中的脉冲演化，就是由于激光强度引起的非线性效应和等离子体群速色散（KL;）效应相互竞争的结果* 等离子体的折射率与激光脉冲在等离子体中的压缩分裂

射流等离子发生器实验与模拟

2022年2月12日将空气击穿形成的等离子热射流从出口喷出．等离子热射流实验系统如图1所示．等离子点火器电源由主电路和控制电路组成其中主电路由交流220V输入的整流电路、电容储能电路、脉冲发生电路以及高压击穿电路组成控2008年3月19日图2 一次双脉冲发射实验中两极电压和发射电流的典型波形根据爆炸电子发射理论，两个脉冲发射的发射电流的差距主要是因为在发射过程中产生了阴极等离子体[0—,]$已有研究表明碳纳米管在高压脉冲电场下的电子发射是场致爆炸发射，在发射过程中产碳纳米管阴极的短脉冲爆炸场发射与等离子体膨胀2005年3月20日力对电子密度分布的影响’!"# , 的长脉冲激光与线性等离子体层相互作用时，光场的有质动力引发了等离子体的密度轮廓修正[!，)]’由于光场与等离子体的作用时间相对较长，离子和电子都能对光场作出响应，等离子体依然保持准中性特征，其密度轮廓飞秒强激光作用下线性等离子体层中光场和电子密度的自洽分布